ИЗУЧЕНИЕ СВОЙСТВА ВЛАЖНОГО ВОЗДУХА Исполнитель

МИНИСТЕРСТВА СЕЛЬСКОГО И ВОДНОГО ХОЗЯЙСТВА РЕСПУБЛИКИ УЗБЕКИСТАН

 

ТАШКЕНТСКИЙ ИНСТИТУТ ИРРИГАЦИИ И МЕЛИОРАЦИИ 

Кафедра: “Механизация гидромелиоративных работ”

 

«ИЗУЧЕНИЕ СВОЙСТВА ВЛАЖНОГО ВОЗДУХА»

Методическое пособие 

 

Ташкент - 2007 

 

     Данное методическое пособие утвержден и рекомендован к опубликованию решением Научно-методического Совета ТИИМ, Протокол заседания под №7 от 26 апреля 2007 года.

         Данное Методическое пособие выполнено на кафедре «Механизация гидромелиоративных работ» факультета «Автоматизация и механизация водного хозяйства», в ней приводятся необходимые сведения по свойствам влажного воздуха и методы определения его параметров, знание которых необходимы во многих технологических процессах селького и водного хозяйства. Подробно рассматривается H-d диаграмма влажного воздуха и методика пользования ею. Оно рассчитано для студентов направлении образования «Механизация водохозяйственных и мелиоративных работ», «Электроэнергетика», «Автоматизация и управления», «Механизация сельского хозяйства», «Электрификация и автоматизация сельского хозяйства», «Безопасность жизнедеятельности». 

 

Составител:                                        Б.П.Шаймарданов

 

Рецензенты:                                       Э.Т.Фармонов – доцент Ташкентского  Государственнного Аграрного Университета;

 

М.Т.Халилов-доцент Ташкентского Государственнного Технического              Университета.

 

© Ташкентский институт ирригации и мелиорации,   2007 г.

 

         Общие положения.

         В воздухе всегда содержится то или иное количество водяного пара.

         Такую смесь сухого воздуха с водяным паром называют влажным воздухом.

         Знание свойства влажного воздуха имеет большое практическое значение, так как, например, известно, что во многих технологических процессах сельского и водного хозяйства, особенно в процессах хранения и сушки сельхозпродуктов, на животноводческих и птицеводческих фермах для систем вентиляции, отопления и кондиционирования в культивационных сооружениях, в расчетах испарения воды от свободной поверхности водохранилищах, ирригационных сооружениях, качество продукции, производительность оборудования и труда, нормальное физиологическое развитие животных, птиц и растений, а также их продуктивность в значительной степени зависит от состояния воздуха (влажности и температуры его) в конкретном помещении.

         Изучение работы вентиляционно-увлажнительных, сушильных, систем кондиционирования, и других установок, в расчетах испарения воды от свободной повенрхности невозможно без знания основных свойств влажного воздуха.

Для практики представляет интерес влажный воздух при атмосфере (или близком к атмосферному) давлении и при  не слишком низких температурах (0-10⁰С). Парциальное давление водяного пара в воздухе невилико – всего несколько десятков мм. рт. столба. Поэтому с достаточнойдля технических расчетов точностью можно применять к влажному воздуху и водяному пару в нем соотношения, полученные для идеального газа, в частности уранения состояния pV=MRT,      а также закон Дальтона:.

         По закону дальтона кадый компонент смеси ведет себя так, как будто он один и при температуре смеси занимает весь предоставленный этой смеси объем, т.е.

V_св = V_п = V   ,                       (1)

Т_св = Т_п =  Т    ,                       (2)

V,Т -объем  и температура смеси, т.е. влажного воздуха;

V_св ,V_п ,Т_св, Т_п -объемы, температуры  сухого воздуха (св) и водяного пара (п).

         Каждый компонент находится под своим , так называемым, парциальным давлением и сумма этих давлений равна давлению смеси, т.е. в данном случае давлению влажного воздуха – В (будем рассматривать его при барометрическом давлении)

             В = Р_св + Р_п  ,                              (3)

Р_св , Р_п     - парциальные давления сухого воздуха и водяного пара.

         Чем больше водяного пара находится в воздухе, тем больше его парциальное давление в смеси.

         Парциальное давление водяного пара во влажном воздухе не может быть выше давления насыщения Р_н при данной температуре воздуха (и пара в нем), т.е.

                Р_п ≤ Р_н     ,                                  (4)

Это видно при рассмотрении состояния водяного пара в РV–диаграмме (рис.1).

Рис.1. Состояние водяного пара в РV–диаграмме

 {spoiler=Подробнее}

Влажный воздух, в котором   Р_п < Р_н     называется насыщенным. Он состоит из смеси сухого воздуха и перегретого пара (точка 1 на рис.1) и может содержать большее количество пара, т.е. парциальное давление Р_п может быть выше (легко убедитьсмя, перемешая точку 1 по изотерме вверх).

         Влажный воздух, у которого Р_п = Р_н  называется насыщщенным влажным воздухом, потому что он содержит максимально возможное при данной температуре количество пара.

         Насыщенный влажный воздух -  это смесь сухого воздуха и сухого насыщенного водяного пара (точка 2 лежит на линии насыщения х = 1).

         Воздух может быть и перенасыщенным, т.е. содержать влажный насыщенный пар (точка 3 на рис.1). Это состояние (тумана) технического интереса не представляет.

         Следует усвоить принципиальное разное значение термина «влажный» применительно к пару и воздуха.

         Пар называется влажным только в том случае, если он содержит мелкодисперсную жидкость, воздух же называется влажным всегда, когда он содержит водяной пар в любом (даже перегретом) состоянии.

Абсолютная и относительная влажность воздуха

         Абсолютной влажностью воздуха называется массовое или весомое количество водяного пара, содержащееся в одном кубометре влажного воздуха (при Р_п и температуре воздуха).

         Учитывая, что в кубометре влажного воздуха пар занимает при парциальном давлении объем тоже один кубометр (1), абсолютная влажность численно равна плотности или удельному весу пара при его парциальном давлении и температуре воздуха.

         Поэтому абсолютную влажность принято обозначать так же, как и плотность ρ_п (или удельную вес γ_п), т.е.

ρ_п = М_п / V , кг/м³ ;     γ_п = G/V  , кгс/м³   ,  (5)

         В точке 1 (рис.2) при температуре t и парциальном лавлении Р_п (полное давление влажного воздуха - В) пар перегретиый. Его удельный объем v₁ и плотность (или абсолютная влажность)

ρ_п = 1 / v₁

 В данном состоянии воздух ненасыщенный. Перемещая точку 1 по изотерме вверх видим, что при данном температуре количество пара увеличивается, парциальное давление растет, удельный объем уменьшается, а плотность увеличивается.

Рис.2. Состояние влажного воздуха в РV–диаграмме

         Максимально возможное содержание водяного пара в воздухе при температуре t будет иметь место тогда, когда парциальное давление станется равным Р_н , т.е. давлению насыщения, соответствующему данной температуре.

         Воздух будет насыщенным, плотность пара ρ_п и абсолютная влажность максимальные (при данной температуре).

         Относительной влажностью называется отношение данной абсолютной влажности воздуха ρ_п к его максимально возможной абсолютной влажности ρ_мах при той же температуре.

         Относительную влажность обозначают φ . Следовательно,

         φ  =  ρ_п / ρ_мах   ,                       (6)

Часто относительную влажность выражают в процентах, тогда

φ =  (ρ_п / ρ_мах ) 100,  %  ,                       (6 а)

         Если температура влажного воздуха меньше или равна температуре насыщения t_н водяного пара при давлении смеси В, то ρ_мах будет равна плотности сухого насыщенного пара при данной температуре, т.е. ρ^" (линии 1-2 и 3-4 на рис.3)   и                       φ  =  ρ_п / ρ^"                                         (6 б)

         Значение ρ^"  определяется по таблицам насыщенного водяного пара.

Если при температуре влажного воздуха (t₂ на рис.3) больше температуры насыщенного водяного пара t_н при давлении смеси В (линия 5-6), то  ρ_мах будет равна плотности перегретого пара при этой температуре и давлении смеси

(точка 6).

Рис.3. Определение параметров влажного воздуха в РV–диаграмме

В этих условиях максимальное содержание влаги будет достигнуто тогда, когда весь «влажный воздух» будет состоят из одного водяного пара (вместе смеси – только перегретый пар).

         Значение ρ_мах  в этом случае находится из таблицы для перегретого пара   по t и В.

Ввиду того, что плотность перегретого пара при данной температуре меньше плотности сухого насыщенного пара при той же температуре – для насыщенного воздуха всегда  φ < 1 или φ < 100% .

         Выражение для φ (6) можно придать более удобную форму. Как уже говорилось, обычно парциальное давление водяного пара очень незначительно; так, например, давление пара в насыщенном воздухе, т.е. максимально возможное при данной температуре равне:

         При t   =    -20            0                +20                +40          ^оС  

                 Р_т =    0,96          4,6            17,5                  55            мм рт..  ст.

В ненасыщенном воздухе парциальное давление Р_п еще меньше.

         Поэтому к водяному пару, находящемуся в воздухе можно без существенных погрешностей применять формулы для идеальныз газов, в частности закон Бойля-Мариотта, согласно которому при постоянной температуре плотность газа изменяется прямо пропорционально его давлению.

         Поскольку  ρ_п  и  ρ_мах   в выражении (6) относятся к пару одной и той же температуры, то можно записать

         φ  =  ρ_п / ρ_мах   = Р_п / Р_мах                (7)

         При температуре воздуха меньше температуры насыщения при давлении В т.е. при  t₁ ≤ t_н  (линии 1-2 на рис.3)  Р_мах = Р_н выражению (6 б) может быть записано                             φ  =  ρ_п / ρ_н                                      (7 а)

При    t₁ > t_н   (линия 5-6 на рис.3)

           φ  =  Р_п / В                                     (7 б)

         Если ненасыщенный влажный воздух, состояние пара в котором определяется точкой 1 (рис.3) нагревать при постоянном давлении, то давление насыщения Р_н будет увеличиваться, а поскольку парциальное давление пара остается неизменным, относительная влажность           φ  =  ρ_п / В   будет уменьшаться до тех пор, пока температура воздуха не достигнет t_н , а давление насыщения не станет равным В (линии 3-4 на рис.3). При дальнейшем нагревании (отрезок 3-5) и числитель и знаменатель формулы (7 б) будут оставаться неизменными, а поэтому будет оставаться постоянной и относительная влажность φ  , т.е. при t₁ > t_н                φ  =  Р_п / В = const                          (7 в).

Понятие о точке росы

         Если понижать температуру насыщенного влажного воздуха, сохраняя его давление постоянным (естественно и парциальное давление пара при этом сохраняется постоянным, например, по линии 1-7 на рис.3) то можно достигнуть состояния насыщения (точка 7) . При дальнейшем охлаждении из воздуха будет выпадать влага в виде росы и будет уменьшаться парциальное давление пара. Температура насыщения, соответствующая данному парциальному давлению пара Р_п называется точкой росы и обозначается t_р (рис.3). Температура точки росы может быть определена с помощью гирометра, представляющего собой металлический тонкостенный цилиндр, внешняя поверхность которого отполирована. Внутри цилиндра испаряется эфир и температура понижается до тех пор, пока на полированной поверхности цилиндра не появляется роса. Температура эфира (фиксируется при этом) будет соответствовать температуре точки росы.

         Пользуясь таблицами насыщенного пара можно определить соответствующее ей давление насыщения, которое и будет равно парциальному давлению пара во влажном воздухе – Р_п .

         По этой же таблице определяется и давление насыщения, соответствующее температуре воздуха Р_п .

         По (7 а) определяется φ , т.е. относительная влажность воздуха.

         Гигрометр другого типа основан на свойстве некоторых веществ изменять свой линейный размер при изменении относительной влажности воздуха. В частности этим свойством обладает обезжиренный человеческий волос (волосяной гигрометр).

Плотность влажного воздуха

         Плотность влажного воздуха ρ_, кг/м³ равна сумме плотностей сухого воздуха ρ_св и водяного пара ρ_п при их парциальных давлениях Р_св и Р_п и температуре воздуха, т.е.                            ρ   ₌ ρ_{св    +} ρ_п                                          (8).

Из уравнения состояния идеального газа РV = MRT  ,         P/ρ = RT     откуда

ρ  = P / RT

Для сухого воздуха                  ρ_св  = P_св / R_св T                                   (9)

И для водяного пара                  ρ_п  = P_п / R_п T                                     (10)

Подсталяя (9) и (10) в выражение  (8) имеем

                 ρ  = (P_св / R_св T) + (P_п / R_п T)                         (11)

         Чтобы ввести в выражение (11) давление (полное) влажного воздуха В прибавляем и отнимаем от правой части (11) величину Р_п / R_п Т    .

ρ  = (P_св / R_св T) + (P_п / R_п T) +   (Р_п / R_п Т)   - (Р_п / R_п Т) =

         = ((P_св+Р_п) / R_св T)   - Р_п / Т ((1/R_св ) - (1/R_п ))                           (11 а)

         Принимаем во внимание, что Р_св + Р_п = В (3) и что газовые постоянные сухого воздуха и водяного пара равны: R_св = 287 Ж/кг К  и  R_п = 462 Ж/кг К  , при постановке в (11 а) получаем:

ρ  = (В / 287T) – (Р_п / Т) ((1/287) – (1/462))

после вычисления:

ρ  = (В / 287T) – 0,00132  (Р_п / Т) ,  кг/м³ .

Здесь давления В и Р_п в Па (Н / м²) .

Поскольку первое слагаемое представляет собой плотность сухого воздуха при барометрическом давлении, а второе слагаемое отрицательное, можно сделать вывод, что влажный воздух имеет меньшую плотность, чем сухой (если сравнение производится при одинаковых давлениях и температурах).

         Практически давление В и Р_п принято измерять в мм рт. ст.

Преобразуем (12), принимая во внимание, что 1 мм рт ст.= 133,322 Н / м² (Па).

 

ρ  = (В / 2,15T) – 0,176  (Р_п / Т) ,  кг/м³ , или окончательно:

 

ρ  = (В -0,378 Р_п ) /  T ,  кг/м³ ,

Здесь давления В и Р_п представляются в мм ртутного столба .

Влагосодержание воздуха

         При изменеиях состояния влажного воздуха масса сухого воздуха в нем не меняется, количество же пара уменьшается (при конденсации) или увеличивается (при испарении влаги, например, из высушиваемого материала). Поэтому расчеты (при сушке, увлажнении и т .д.) удобно относит к одному килограмму сухого воздуха.

         Влагосодержанием  воздуха – d  называется отношение массы пара (Мп) во влажном воздухе к массе сухого воздуха (Мсв) в нем; или, иначе говоря, влагосодержание – это масса пара, приходящаяся на 1 кг сухого воздуха, находящегося во влажном

d = Мп / Мсв  , кг пара / кг св                    (14)

         Чаще измеряется в граммах на килограмм сухого воздуха.. Так как

V_п =  V_св (1) , то                        d = ρ_п / ρ_св                         (15)

Из уравнения состояния ρ = Р /  RТ    ,

ρ_п = Р /  R_п Т       ρ_св  = Р /  R_св Т

Деля  ρ_п на  ρ_св  получим (Т сократится)

d =  Р_п  R_св /   Р_св R_п     

подставляя из (3)    Р_св  =  В – Р_п  и значения газовых постоянных:

d =  Р_п  287 /   (В – Р_п  )462    получаем окончательно:

d =  0,62 (Р_п  /   (В – Р_п  )) , кг п / кг св  или  

d =  622 (Р_п  /   (В – Р_п  )) , г п / кг св  .

Отсюда видно, что при одном и том же атмосферном давлении «В» влагосодержание воздуха зависит только от парциального давления пара Р_п , увеличиваясь с увеличением Р_п .

         Если в каком-либо процессе d = const , то в этом процессе и Р_п = const .

 

Энтальпия влажного воздуха

 

         Энтальпия также относится к 1 кг сухого воздуха, т.е. к   килограмм влажного воздуха.

         Здесь в скобках единица означает один килограмм сухого воздуха плюс количество водяного пара на 1 кг с.в., т.е. d влагосодержание в , поэтому энтальпия обозначается:

 

Энтальпия Н суммируется их энтальпии 1 кг сухого воздуха и энтальпии    кг пара, т.е.   кг пара, т.е.

                       (17)

где  h_қ.ҳ. – энтальпия 1 кг сухого воздуха;

        h_б   - энталпия 1 кг водяного пара.

Для сухого пара                                                       (18)

где с_р – массовая изобарная теплоемкость, которая может быть принятой:                    

.

Энтальпия пара (на 1 кг) может быть принятой по эмпирическим формулам:       

               (19)

                 (20)

Подставляя в (17) и (18) значения теплоемкостей и выражения (19) и (20) получаем:

         (21)

          (22)

H-d диаграмма влажного воздуха

         Определить параметры влажного воздуха и решать практические задачи, связанные с изменением состояния его при сушке, увлажнении, нагревании, охлаждении и т.д. наиболее просто графически с помощью диаграммы H-d, предложенной проф. Л.К.Рамзиным.

         В этой диаграмме по оси абцсисс отложены влагосодержание d, г/кг св , по оси ординат  - энталпии влажного воздуха Н (В кЖ или ккал на 1 кг сухого воздуха, находящегося во влажном). 

Для более удобного расположения отдельных линии на диаграмме оси координат проведены  в ней под углом 135⁰ (рис-4).

 

Рис 4. Координатная сетка H-d - диаграммы  

Но поскольку часть диаграммы, расположенная под угоризонталью, проведенной через начало координат, практического интереса не представляет, шкала абцсисс (d) перносится на эту горизонталь и наклонная ось абцсисс не вычерчивается. Поэтому линии H=const идут наклонно под углом 45⁰, линии же d= const –вертикально.

         H-d диаграмма строится для барометрического давления В = 745 мм рт. ст, но с достаточной точностью она может быть использована  и при некотором отклонении барометрического давления от принятого значения..

 

Рис. 5.  H-d диаграмма влажного воздуха 

 

         В диаграмме построены изотермы, близкие к прямым по зависимости (21) лии (22). На каждой изотерме находят точки с одним  и тем же значением. Для этого из (7 а) находят значение Р_п , соответствующее заданному φ  , а затем из (16) находят соответствующее влагосодержание d.

         Точка с одинаковым значением φ дают систему кривых φ = const (рис.5). Кривые φ = 100% является пограничной кривой, характеризующей насыщение. Вся область над линией φ = 100% соответствует влажному насыщенному воздуху при различных значениях φ от φ = 0 – сухой воздух на оси ординат до φ = 100% - насыщенный воздух. Область, лежащая подэтой линией, характеризует состояние перенасыщенного воздуха (область тумана).

         Внизу диаграммы построена кривая (близкая к прямой) Р_п = f (d) по (16). По оси ординат справа отложены парциальные давления пара Р_п в мм.рт.ст..

         На изотерме 100 ^оС (точнее 99,4 ^оС) кривые φ = const имеют излом и далее идут вертикально, т.к. при температуре выше температуры насыщения, соответствующей давлению воздуха В (при В = 745 мм.рт.ст., t = 99,4 ^оС).

φ = Р_п / В =  const                      (7 в)

При более высоких температурах линии φ = const идут параллельно d = const и следовательно Р_п = const   (16),  например, от точки А на рис.5.

         По каким-либо двум характеристикам влажного воздуха (замеренным приборами) можно найти точку в H-d-диаграмме, а затем по ней найти остальные характеристики. Например: 1. Определив по термометру температуру воздуха t и с помощью гигрометра температуру точки росы t_р (и помня, что точка росы получается при охлаждении воздуха до насыщения при постоянном давлении) находим в H-d-диаграмме точку А, характернизующую состояние воздуха (рис.6). При пересечении изотермы, соответствующей  t_р  с кривой φ = 100% находим точку, от которой поднимаемся вверх при d=const  (следовательно, при Р_п=const) до пересечения и изотермой t . Точка А дает возможность определить H, d,  Р_п , φ. 

         Значение H читаем по оси ординат, d – по оси абсцисс. Парциальное давление пара определяем, опускаясь по вертикали (т.е. d = const и Р_п = const) по линии Р_п = f (d) и читаем справа значение Р_п . Определение понятно из рис.6.

Рис.6. Пример определения параметров влажного воздуха в H-d-диаграмме

2. Определив по волосяному гигрометру относительную влажность и по термометру температуру воздуха, легко находим на пересечении линии φ = const и t = const точку А, рис.7. Затем по диаграмме находим H, d, Р_п, (рис.6), а также температуру точки росы, опускаясь из точки А по вертикали по линии φ = 100% (рис.7). На диаграмме наносятся иногда линии постоянной температуры мокрого термометра.

Рис.7. Пример определения параметров влажного воздуха в H-d-диаграмме

Температура мокрого термометра

         Большой интерес в технике представляет взаимодействие между водой и воздухом, при их контакте.

         В этом случае между жидкостью и воздухом происходит тепло и массообмен. Теплообмен за счет разности температур воды и воздуха. Массообмен – за счет разности парциальных давлений пара в воздухе в общем его потоке и в слое воздуха, непосредственно у поверхности воды. Непосредственно у поверхности воды воздух всегда насыщен; поэтому влагосодержание воздуха у поверхности воды определяется парциальным давлением насыщенного водяного пара, соответствующим температуре воды t_ж (обозначим это парциальное давление Р_нп). Парциальное давление пара в воздухе Р_п (рис.8).

Рис.8. Схема пограничного слоя на границе раздела вода-воздух

Значения Р_нп и Р_п определяют каков будет массообмен – будет ли испарение воды (при Р_нп > Р_п) , или конденсация пара из воздуха (при Р_п > Р _нп) . H-d-диаграмма позволяет легко определить происходит ли испарение или конденсация. Для этого на линии φ = 100% находим точку, соответствующую t_ж (точка А на рис.9) и проводим вертикаль АВ. Точки, лежащие на ней, характеризуют такие состояния воздуха, при которых нет испарения, ни конденсации Р_п = Р _нп . Точки, лежащие правее этой линии (например, С) характеризуют состояния, при которых происходит конденсация Р_п > Р _нп . Точки, лежащие левее АВ (например, точка Д), характеризуют состояния воздуха, при которых происходит испарение Р_нп > Р_п.

         Допустим, что обдувающий поверхность воды воздух имеет то же влагосодержание, что и слой воздуха у поверхности (точка В на рис.9). Равенства

Рис.9. Изображение процессов испарения и конденсации влаги в H-d-диаграмме

влагосодержаний означает, что испарения, ни конденсации в начальный момент происходить не будет Р_п = Р _нп. Но температура воздуха t в точке В выше t_ж , поэтому к воде будет подводится тепло от воздуха и температура ее начнет повышаться, в результате чего повысится влагосодержание и Р _нп (t_ж2 , d₂, Р _нп2 на рис.10) , следовательно, начнется испарение с поверхности воды (точка Е лежит правее АВ Р_нп2 > Р _нп1) . По мере подогрева воды разность температур воздуха и воды убывает и поэтому уменьшается приток тепла в воде. С другой стороны увеличивается разность влагосодержаний d₁ и d₂  , т.е. увеличивается интенсивность испарения, Оба эти фактора действуют в одном направлении, ограничивая возрастание температуры воды. Температура воды перестанет повышаться тогда, когда все тепла, подводимое от воздуха, будет целиком затрачиваться на испарение, Установившаяся при этом температура воды называется температурой мокрого термометра и обозначается t_м. Следовательно, приобдувании поверхности воды, находящейся в ограниченном количестве, неограниченном потоком воздуха воды в конце-концов примет некоторую постоянную температуру, называемую температурой мокрого термометра для данного состояния воздуха.

Рис.10. Пример изображения процесса испарения влаги в H-d-диаграмме

         Если в ограниченный объем воздуха внести достаточно большое количество воды, то через некоторое время воздух насытится водянным паром, поскольку теплообмен происходит только между водой и воздухом, а отвод тепла отсутствует, то процесс насыщения воздуха является адиабатическим.

         В результате насыщения температура воздуха станет равной температуре воды, (т.е. температуре мокрого термометра t_м ).

         Установившуюся температуру, которая примет возух в конце процесса насыщения называют темпенратурой адиабатического насыщения воздуха.

         Линии постоянной температуры мокрого термометра наносятся пунктиром на H-d-диаграмме несколько положений линии H = const .

Психрометр

         Чаще всего на практике определяют состояние воздуха с помощью психрометров.

         Психрометр состоит из 2-х термометров, шарик одного из которых обернуть тканью, постоянно смачиваемой водой. При этой смачиваемый термометр называется мокрым термометром, а несмачиваемый – сухим. Сухой термометр будет показать действительную температуру влажного воздуха t_с .

         При обтекании воздухом шарика мокрого термометра происходит испарение воды с поверхности ткани и термометр покажет с большим или меньшим приближением t_м  (т.е. температуру мокрого термометра).

         Температура, показываемая мокрым термометром психрометра, несколько выше истинной температуры мокрого термометра. Объясняется это притоком тепла к термометру посредством излучения окружающими предметами и теплопроводностью через выступающий столбик ртути. Вводится поправка к показанию мокрого термометра. Отклонение показаний можно свести до минимума, если обдувать шарик потоком воздуха с большой скоростью, а также, если шарик и столбик термометра защитить от восприятия тепла, излучаемого окружающими предметами. Для опреления по показаниям психрометра относительной влажности и влагосодержания составляют специальные психрометрические таблицы. Однако эти величины, а также другие характеристики можно определить с помощью H-d-диаграммы.

Рис.11. Определение состояния влажного воздуха по значениям температур сухого и мокрого термометров на H-d-диаграмме

         По показаниям сухого и мокрого термометров находят точку А (рис.11), характеризующую состояние влажного воздуха на пересечении изотерм t_с с линией постоянной температуры мокрого термометра t_м  (пунктирная линия).

Изображение процессов нагрева и охлаждения

влажного воздуха в H-d-диаграммы

Увлажнение воздуха при сушке материалов

         Влажный воздух, используемый в качестве сушильного агента переде процессом сушки нагревается в калорифере (рис.12). Процесс нагрева изображается на H-d-диаграмме вертикальной прямой (0-1 на рис.13), так как в этом случае влагосодержание не меняется.

Рис. 12. Принципиальная схема процесса сушки

Разность ординат Н₁ – Н₀ дает расход тепла в калорифере на подогрев 1 кг сухого воздуха. Затем нагретый (до t₁) воздух поступает в сушильную камеру, где происходит процесс испарения воды из высушиваемого материала за счет теплоты, отдаваемый воздухом и, в связи с этим, увлажнение воздуха.

Рис. 13. Изображение процесса сушки в H-d-диаграмме

Если принять, что энтальпия воды, содержащейся в материале, равна нулю, то процесс испарения воды можно принять проходящим при постоянном значении энтальпии H = const (1-2 на рис.13). В самом деле, если с водой не вносится дополнительное тепло (h_ж =0) , то все тепло воздуха, затраченное на испарение воды, перейдет вместе с испаренной влагой обратно в воздух.. Разность d₂ - d₁ дает количество влаги, испаренной в сушильной камере каждом килограммом сухого воздуха (находящегося во влажном).

         Чем выше температура воздуха, поступающего в сушильную камеру, тем больше влаги возьмет каждый килограмм воздуха из высушиваемого материала. Это видно на рис.13 при t _II  , d_II – d₀ больше разности d₂ – d₀ .

         Для процесса сушки может быть использован только ненасыщенный воздух, причем желательно, чтобы его влагосодержание было возможно меньшим. Один из путей уменьшения влагосодержания воздуха (без применения поглотительной влаги) заключается в охлаждении насыщенного воздуха.

         Допустим, что начальное состояние воздуха характеризуется в H-d-диаграмме точкой А (рис.14). Температура t₁ и влагосодержание d₁ . Отводя от влажного воздуха тепло, охладим его до температуры t₂  . При охлаждении до

φ = 100%  (точка В) влагосодержание d₁ не меняется.

Рис.14. Изображение процессов нагревания и охлаждения в H-d-диаграмме

         При охлаждении ниже температуры точки росы, соответствующей точке В, водяной пар, содержащейся в этом, уже насыщенном влажном воздухе будет конденсироваться и выпадать в виде капелек воды.

         Условно процесс конденсации принимается проходящим при  φ = 100%  (линия ВС).

         Если удалить эту воду, то получим насыщенный воздух в состоянии, (точка С) соответствующем температуре  t₂   и влагосодержанию d₂ .

         Нагревая этот воздух, можно достигнуть состояния (точка Д), при котором воздух будет при начальной температуре t₁, но с меньшим влагосодержанием

d₂ < d₁ .

Литература

1. В.А.Кириллин, В.В.Сычев, А.Е.Шейндлин. Техническая термодинамика, - М.: Энергия, 1974.

2. С.Л.Ривкин, А.А.Александров. Термодинамические свойства воды и водяного пара.-М.: Энергия,       1975.

2. Б.Х.Драганов, А.В.Кузнецов, С.П.Рудобашта. Теплотехника и применение теплоты в сельском хозяйстве,-М.: Агропромиздат,1990.

3. Цветков Ф.Ф., Григорьев Б.А. Тепломассаобмен. Учебное пособие для вузов. –М.: Издательство МЭИ, 2001. – 550 с., ил..
4. 4. Солодов А.П. Принципы тепломассообмена – М.: Издательства МЭИ,2002.96 с.

5.Кузма – Кичта Ю.А. Методы интенсификации теплообмена. – М.: Издательства МЭИ, 2001 – 112 с.

5. Сборник задач по технической термодинамике: Учеб. пособие с 332/ Т.Н.    

 Андрианова, Б.В.Дзамнов, В.Н. Зубарев, С.А.Ренмизов, Н.Я. Филатов. Ч-е 

 изд., перераб. и доп. – Издательство МЭИ, 2000. -356 с.: ил.

6. Александров А.А., Григорьев Б.А. Таблицы теплофизических свойств воды  

 и водяного пара: Справочник Рен. Гос. службой стандартных справочных

данных. ГСССД Р-776-98. – М.: Издательство МЭИ, 1999. – 168 с; ил.

 

 

 

 

 

 

 

 

Шаймарданов Бахтиёр Пардаевич

 

 

«Изучение свойства влажного воздуха»

Методическое пособие

 

 

 

Редактор:  У Менглиев

 

 

 

Подписано в печать_______  2007 года.

Формат бумаги 60 х 86 1/6 объем 1,6 п.л. Тираж 100.

Заказ №

Отпечатано В типографии ТИИМ

Ташкент – 700000, ул. Кары-Ниязова 39

 

  {/spoilers}